500 nm
紫 (400)
赤 (700)
150 μm
狭い
広い
1.0 m
近い
遠い
1.00 (真空・空気)
真空 (1.00)
ガラス (1.60)
0.00 T
0
T
(1周期)
(1周期)
上から見た様子
実線：山 / 点線：谷
腹線 (強め合い)
節線 (弱め合い)
※スクリーンはドラッグで動かせます
正面から見た様子
光波の強度分布 $I(x) \propto \cos^2(\pi d x / \lambda L)$
干渉縞の間隔
媒質中（屈折率 $n$）での明線と明線の間隔 $\Delta x$ は以下のように表されます：
$$\Delta x = \frac{L\lambda}{nd}$$
・波長 $\lambda$ を長くすると、縞幅は広くなる。
・スリット間隔 $d$ を広くすると、縞幅は狭くなる。
・距離 $L$ を遠くすると、縞幅は広くなる。
・屈折率 $n$ を大きくすると、縞幅は狭くなる。
波の「干渉」のしくみ
2つのスリットからの経路差が波長の整数倍（0,λ,2λ,…）になる場所では、「山と山」または「谷と谷」が重なり、激しく振動し（腹）、強め合います（明線）。 一方で、経路差が半波長（λ/2,3λ/2,...）ずれる場所では、「山と谷」が重なり合って常に変位は0となり全く振動しないため（節）、弱め合います（暗線）。